E’ stata definita Magnetizzazione M la somma dei momenti di dipolo magnetico di nuclei presenti in un campione immerso in un campo magnetico di intensità B₀. All'equilibrio, la magnetizzazione M giace lungo la direzione del campo magnetico B₀ ed e' chiamata magnetizzazione all'equilibrio M₀. In questa configurazione, la componente nella direzione z del vettore di magnetizzazione, Mz (conosciuta come magnetizzazione longitudinale), e' uguale a M₀. La magnetizzazione trasversale sul piano xy perpendicolare a z (M_xy) è nulla. Quando si induce il fenomeno di Risonanza Magnetica, indirizzando sul campione un impulso RF con campo magnetico B₁ perpendicolare a z e oscillante alla frequenza di Larmor, questo ha come effetto di perturbare il sistema allontanando la Magnetizzazione M dalla direzione privilegiata individuata dall’orientamento z del campo magnetico esterno B₀. Se l’impulso RF ha durata sufficiente si può creare una situazione in cui la magnetizzazione M giace sul piano xy e la magnetizzazione longitudinale M_z è uguale a 0. Quando, sospeso l’impulso RF, ha inizio il rilassamento T1, M_z cresce gradualmente, finchè M torna ad orientarsi come z. La costante di tempo, che descrive come Mz ritorna al suo stato di equilibrio, e' chiamata tempo di rilassamento spin-reticolo T1. L'equazione che descrive questo fenomeno in funzione del tempo t a partire dall’istante in cui, con M_z =0, inizia il rilassamento, e': M_z = M₀ ( 1 – e^-t/T1 )

Definizione di T1